معادلات جيفمنكو

جزء من سلسلة مقالات حول
الكهرطيسية
كهرباء مغناطيسية تاريخ
السكونيات الكهربائية شِحنة كهربائية قانون كولوم موصل كثافة الشِحنة سماحية عزم ثنائي قطب حقل كهربائي كمون كهربائي تدفق كهربائي / طاقة الوضع تفريغ كهربائي قانون غاوس حث عازل استقطاب كهربائي كهرباء سكونية كهرباء الاحتكاك
السكونيات المغناطيسية قانون أمبير قانون بيوت - سافارت قانون غاوس المغناطيسي حقل مغناطيسي تدفق مغناطيسي عزم مغناطيسي نفاذية مغناطيسية كمون مغناطيسي قياسي مغنطة قوة محركة مغناطيسية كمون مغناطيسي متجه قاعدة اليد اليمنى
الديناميكا الكهربائية قوة لورنتس حث كهرومغناطيسي قانون فاراداي قانون لينز تيار الإزاحة معادلات ماكسويل حقل كهرومغناطيسي نبضة كهرومغناطيسية موجة كهرومغناطيسية موتر ماكسويل متجه بوينتنج كمون لينارد-فيتشرت معادلات جيفمنكو تيار دوامي معادلات لندن أوصاف رياضية للمجال الكهرومغناطيسي
الدارة الكهربائية تيار متردد سعة كهربية تيار مستمر تيار كهربائي تحليل كهربائي كثافة التيار قانون جول قوة دافعة كهربائية معاوقة محاثة قانون أوم دارة التوازي مقاومة رنان دارة التوالي جهد كهربائي دليل موجة
صياغة متغيرة موتر كهرومغناطيسي (موتر إجهاد-طاقة) تيار رباعي جهد رباعي كهرومغناطيسي
علماء أمبير بيو كولوم ديفي أينشتاين فاراداي فيزو غاوس هيفسايد هنري هيرتز هوبكنسون جيفمنكو جول لنز لينارد لورنتس ماكسويل نيومان أورستد أوم بوينتنج ريتشي سافار سينجر شتاينميتز تسلا كلفن فولتا فيبر ويتشرت بواسون
بوابة كهرطيسية
ع ن ت

معادلات جيفمنكو في الكهرومغناطيسية، هي معادلات فيزيائية لوصف الحقل الكهربائي والحقل المغناطيسي الناتجان عن توزع الشحنات الكهربائية والتيار الكهربائي في الفضاء، والتي تأخذ في عين الأعتبار الكمونات المتأخرة (الزمن المتأخر) بسبب السرعة المحدودة لأنتقال الأخبار من المنبع إلى نقطة قياس الحقل مقارنة بسرعة الضوء، لذلك تم وضعها بالأعتماد على حلول معادلة ماكسويل لأنتشار الحقول بعد أدخال تأثير الأزمنة المتأخرة.^[1]

تعطي معادلات جيفيمنكو الحقل الكهربائي والحقل المغناطيسي الناتج عن توزع معين للشحنات الكهربائية أو التيارات حيث كثافة الشحنة ρ وكثافة التيار J ^[2]

${\displaystyle \mathbf {E} (\mathbf {r} ,t)={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\int \left[\left({\frac {\rho (\mathbf {r} ',t_{r})}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}+{\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{2}c}}{\frac {\partial \rho (\mathbf {r} ',t_{r})}{\partial t}}\right)(\mathbf {r} -\mathbf {r} ')-{\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|c^{2}}}{\frac {\partial \mathbf {J} (\mathbf {r} ',t_{r})}{\partial t}}\right]\mathrm {d} ^{3}\mathbf {r} ',}$

${\displaystyle \mathbf {B} (\mathbf {r} ,t)={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\int \left[{\frac {\mathbf {J} (\mathbf {r} ',t_{r})}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}+{\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{2}c}}{\frac {\partial \mathbf {J} (\mathbf {r} ',t_{r})}{\partial t}}\right]\times (\mathbf {r} -\mathbf {r} ')\,\mathrm {d} ^{3}\mathbf {r} ',}$

حيث 'r هو موضع توزع الشحنات، وr هو موضع قياس الحقل.

${\displaystyle t_{r}=t-{\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}{c}}}$

في الزمن المتأخر ^{[الإنجليزية]}، هناك معادلات مماثلة ل D و H ^[3]

هذه المعادلات هي التعميم المعتمد على الزمن لقانوني كولوم وبيوت سافارت، والتي كانت في الأصل صحيحة فقط للحقول المغناطيسية والكهربائية الساكنة.

هذه بذرة مقالة عن الفيزياء أو موضوع فيزيائي بحاجة للتوسيع. فضلًا شارك في تحريرها.