Теория скрытых параметров

Материал из Википедии — свободной энциклопедии
Текущая версия страницы пока не проверялась опытными участниками и может значительно отличаться от версии, проверенной 10 мая 2020 года; проверки требуют 33 правки.
Перейти к навигации Перейти к поиску
Квантовая механика
Основа
См. также: Портал:Физика

Теории скрытых параметров — в квантовой механике теории, предложенные для решения проблемы квантовомеханического измерения путём ввода гипотетических внутренних параметров, присущих измеряемым системам (например, частицам). Значения таких параметров не могут быть измерены экспериментально (в частности, они не влияют на собственные значения энергии системы), но определяют результат измерения других параметров системы, описываемых в квантовой механике волновыми функциями и/или векторами состояния.

Если бы скрытые параметры существовали и не оказывали никакого влияния на энергию и динамику системы, то они проявлялись бы в симметрии волновых функций. Уже существование тождественных частиц и сложных систем (например, наблюдение вращательного спектра молекул с двумя одинаковыми ядрами показывает, что их ядра совершенно тождественны) показывает, что такие скрытые параметры не могут привести к каким-либо наблюдаемым следствиям[1].

Выдвинуты различные типы теорий скрытых параметров. Исторически первой и наиболее известной из них является теория де Бройля — Бома. Появление этой теории стимулировало появление ряда модификаций теоремы Неймана.[2]

Альберт Эйнштейн возражал против фундаментального вероятностного характера квантовой механики[3]. Его известная фраза гласит: «Я убежден, что Бог не играет в кости»[4]. Эйнштейн, Подольский и Розен утверждали, что квантовая механика является неполным описанием реальности[5][6]. Теорема Белла позже предположит, что невозможны локальные скрытые переменные[англ.] (способ найти полное описание реальности) определённых типов либо что они развиваются нелокально. Известной нелокальной теорией является теория де Бройля — Бома.

Предпосылки

[править | править код]

Согласно копенгагенской интерпретации, квантовая механика является недетерминированной теорией, то есть, как правило, она не может с уверенностью предсказать результат какого-либо измерения. Вместо этого она указывает вероятности результатов измерений, которые ограничены принципом неопределенности. Возникает вопрос, существует ли скрытая за квантовой механикой какая-то более глубокая реальность, описываемая более фундаментальной теорией, которая всегда может с уверенностью предсказать результат каждого измерения: т.е. при известных точных свойствах каждой субатомной частицы, можно было бы точно смоделировать всю систему с помощью детерминированной физики, аналогичной классической физике.

Другими словами, можно предположить, что стандартная интерпретация квантовой механики является неполным описанием природы. Обозначение параметров как нижележащих "скрытых" параметров зависит от уровня физического описания (например, "если газ описывается с точки зрения температуры, давления и объема, то скорости отдельных атомов в газе будут скрытыми параметрами"[7]). Физики, поддерживающие теорию де Бройля — Бома, утверждают, что в основе наблюдаемой вероятностной природы Вселенной лежит детерминистическая объективная основа (свойство) - скрытые параметры. Однако другие считают, что в квантовой механике нет никакой более глубокой детерминированной реальности.

Отсутствие своего рода реализма (понимаемого здесь как утверждение независимого существования и эволюции физических величин, таких как положение или импульс, без процесса измерения) имеет решающее значение в копенгагенской интерпретации. С другой стороны, реалистичные интерпретации (которые уже были в определенной степени включены в физику Фейнмана[8]) предполагают, что частицы имеют определенные траектории. При таком взгляде эти траектории почти всегда[англ.] будут непрерывными, что следует как из конечности воспринимаемой скорости света ("скачков" лучше избегать), так и, что более важно, из принципа наименьшего действия, как выводится в квантовой физике Дираком. Но непрерывное движение, в соответствии с математическим определением, подразумевает детерминированное движение для ряда временных параметров;[9] и, таким образом, реализм в современной физике является еще одной причиной для поиска (по крайней мере, определенного ограниченного) детерминизма и, следовательно, теории скрытых параметров (особенно, что такая теория существует: см. Интерпретацию де Бройля – Бома ).

Хотя для физиков, ищущих теории скрытых параметров, изначально основной мотивацией был детерминизм. Недетерминированные теории, пытающиеся объяснить, как выглядит предполагаемая реальность, лежащая в основе формализма квантовой механики, также считаются теориями скрытых параметров; например стохастическая механика[англ.] Эдварда Нельсона.

"Бог не играет в кости"

[править | править код]

В июне 1926 года Макс Борн опубликовал статью «Zur Quantenmechanik der Stoßvorgänge» ("Квантовая механика явлений столкновения") в научном журнале Zeitschrift für Physik, в которой он был первым, кто ясно изложил вероятностную интерпретацию квантовой волновой функции, которая ранее в том же г��ду была представлена Эрвином Шредингером. Борн заключил статью следующим образом:

Здесь возникает вся проблема детерминизма. С точки зрения квантовой механики нет такой величины, которая в каждом отдельном случае казуально фиксирует последствия столкновения; но также экспериментально у нас пока нет оснований полагать, что существуют некоторые внутренние свойства атома, которые обусловливают определенный исход для столкновения. Должны ли мы надеяться позже обнаружить такие свойства ... и определить их в отдельных случаях? Или мы должны верить, что согласие теории и эксперимента - относительно невозможности предписания условий для причинной эволюции - является заранее установленной гармонией, основанной на несуществовании таких условий? Я сам склонен отказаться от детерминизма в мире атомов. Но это философский вопрос, для которого одни только физические аргументы решающими не являются.

Борновская интерпретация волновой функции была подвергнута критике Шредингером, который ранее пытался интерпретировать ее в реальных физических терминах, но ответ Альберта Эйнштейна стал одним из самых ранних и самых известных утверждений о том, что квантовая механика неполна:

Квантовая механика очень достойна внимания. Но внутренний голос говорит мне, что это пока еще не верный путь. Теория многое даёт, но вряд ли приближает нас к секретам Старого. Я в любом случае убежден, что Он не играет в кости.[10]

Нильс Бор отреагировал на более позднее высказывание Эйнштейна на эту же тему, посоветовав ему "перестать говорить Богу, что ему делать".[11]

Ранние варианты теорий скрытых параметров

[править | править код]

Вскоре после того, как Эйнштейн сделал свой знаменитый комментарий "Бог не играет в кости", он попытался сформулировать детерминированное контрпредложение для квантовой механики, представив доклад на заседании Академии наук в Берлине 5 мая 1927 года под названием "Bestimmt Schrödinger's Wellenmechanik die Bewegung eines Systems vollständig oder nur im Sinne der Statistik?" ("Определяет ли волновая механика Шредингера движение системы полностью или только в статистическом смысле?").[12][13] Однако, когда эта статья готовилась к публикации в журнале академии, Эйнштейн решил отозвать ее, возможно, потому, что обнаружил, что вопреки своему намерению это подразумевало несепарабельность[англ.] запутанных систем, которую он считал абсурдом.[14]

На Пятом Сольвеевском конгрессе, состоявшемся в Бельгии в октябре 1927 года, на котором присутствовали все ведущие физики-теоретики той эпохи, Луи де Бройль представил свою собственную версию детерминированной теории скрытых параметров, очевидно, не зная о неудачной попытке Эйнштейна в начале года. В его теории каждая частица имела связанную, скрытую "пилотную волну", которая служила для направления ее траектории в пространстве. Теория была предметом критики на Конгрессе, в частности, Вольфганга Паули, на который де Бройль не дал адекватного ответа. Де Бройль вскоре отказался от этой теории.

Декларация полноты квантовой механики и спор Бора – Эйнштейна

[править | править код]
Основная статья: Дискуссия Бора и Эйнштейна

Также на Пятом Сольвеевском конгрессе Макс Борн и Вернер Гейзенберг выступили с докладом, в котором кратко изложили последние теоретические разработки в области квантовой механики. В конце презентации они заявили:

Пока мы считаем ... квантово-механический подход к электромагнитному полю ... еще не законченным, мы считаем квантовую механику замкнутой теорией, фундаментальные физические и математические предпосылки которой более не подвержены какой-либо модификации.... По вопросу о 'корректности закона причинности' мы придерживаемся такого мнения: если учесть только эксперименты, которые лежат в области нашего текущего приобретенного физического и квантово-механического опыта, предположение об индетерминизме, принимаемое за основу, согласуется с опытом.[15]

Хотя нет никаких свидетельств того, что Эйнштейн отреагировал на Борна и Гейзенберга во время технических сессий Пятого Сольвеевского конгресса, он поставил под сомнение полноту квантовой механики во время неформальных дискуссий, представив мысленный эксперимент, призванный продемонстрировать, что квантовая механика не может быть полностью верной. То же самое он сделал во время Шестого Сольвеевского конгресса, состоявшегося в 1930 году. Считается, что оба раза Нильс Бор успешно защитил квантовую механику, обнаружив ошибки в аргументах Эйнштейна.

ЭПР-парадокс

[править | править код]
Основная статья: Парадокс Эйнштейна — Подольского — Розена

Споры между Бором и Эйнштейном, по сути, завершились в 1935 году, когда Эйнштейн наконец озвучил то, что считается его лучшим аргументом против полноты квантовой механики. Эйнштейн, Подольский и Розен предложили свое определение "полного" описания как единственного, которое однозначно определяет значения всех его измеримых свойств.[16] Позже Эйнштейн суммировал свои аргументы следующим образом:

Рассмотрим механическую систему, состоящую из двух подсистем A и B, которые взаимодействуют друг с другом только в течение ограниченного времени. Пусть дана функция ψ [т.е. волновая функция] до их взаимодействия. Тогда уравнение Шредингера даст ψ-функцию после взаимодействия. Давайте теперь выясним физическое состояние системы A путем измерений как можно более полно. Тогда квантовая механика позволяет нам определить ψ-функцию системы B из проведенных измерений и из ψ-функции полной системы. Это определение, однако, дает результат, который зависит от того, какие из физических величин (наблюдаемых) A были измерены (например, координаты или импульс). Поскольку после взаимодействия может быть только одно физическое состояние B, которое не должно зависеть от конкретного измерения, которое мы выполняем над системой А отдельно от Б, можно сделать вывод, что функция ψ не однозначно согласована с физическим состоянием. Эта координация нескольких функций ψ на то же физическое состояние системы В еще раз показывает, что функция ψ не может быть (полным) описанием физического состояния единой системы.[17]

Бор ответил на вызов Эйнштейна следующим образом:

[Аргументация] Эйнштейна, Подольского и Розена содержит двусмысленность в отношении значения выражения "без какого-либо нарушения системы". ... На этом этапе [т. е., например, при измерении частицы, которая является частью запутанной пары], по существу, возникает вопрос о влиянии на те самые условия, которые определяют возможные типы предсказаний относительно будущего поведения системы. Поскольку эти условия представляют собой неотъемлемый элемент описания любого явления, к которому можно надлежащим образом присоединить термин "физическая реальность", мы видим, что аргументация упомянутых авторов не оправдывает их вывод о том, что квантово-механическое описание является по существу неполным".[18]

Бор здесь решает определить "физическую реальность" как ограниченную феноменом, который сразу же можно наблюдать произвольно выбранной и явно определенной техникой, используя свое собственное специальное определение термина "феномен". Он написал в 1948 году:

В качестве более подходящего способа можно настойчиво отстаивать ограничение использования слова феномен для ссылки исключительно на наблюдения, полученные при определенных обстоятельствах, включая описание всего эксперимента.[19][20]

Это, конечно, противоречило определению, используемому в работе Эйнштейна — Подольского — Розена, а именно:

Если без какого-либо нарушения системы мы можем с уверенностью предсказать (то есть с вероятностью, равной единице) значение физической величины, то существует элемент физической реальности, соответствующий этой физической величине. [Курсив в оригинале][5]

Теорема Белла

[править | править код]

В 1964 году Джон Стюарт Белл в своей знаменитой теореме показал, что, если существуют локальные скрытые параметры, можно провести определенные эксперименты с квантовой запутанностью, в которых результат будет удовлетворять неравенству Белла. Если, с другой стороны, статистические корреляции, возникающие в результате квантовой запутанности, не могут быть объяснены локальными скрытыми параметрами, неравенство Белла будет нарушено. Другой теоремой запрета, касающейся теорий скрытых параметров, является теорема Кохена – Спекера[англ.] .

Такие физики, как Ален Аспект и Пол Квиат, провели эксперименты[англ.], в которых были обнаружены нарушения этого неравенства вплоть до 242 стандартных отклонений[21] (высокая достоверность). Это исключает локальные теории скрытых параметров, но не исключает нелокальные. Теоретически, могут быть экспериментальные проблемы[англ.], которые влияют на достоверность экспериментальных результатов.

Нобелевский лауреат Герард ’т Хоофт оспорил достоверность теоремы Белла на основе возможности супердетерминизма и предложил некоторые идеи для построения локальных детерминированных моделей.[22]

Теория скрытых параметров Бома

[править | править код]

Принимая во внимание справедливость теоремы Белла, любая детерминированная теория скрытых параметров, которая согласуется с квантовой механикой, должна быть нелокальной, поддерживая существование мгновенных или сверхсветовых корреляций между физически разделенными объектами. Самая известная в настоящее время теория скрытых параметров, "причинная" интерпретация физика и философа Дэвида Бома, первоначально опубликованная в 1952 году, это нелокальная теория скрытых параметров. Бом неосознанно заново открыл (и расширил) идею, предложенную (и заброшенную) Луи де Бройлем в 1927 году, поэтому эту теорию обычно называют "теорией де Бройля — Бома". Бом предлагал рассматривать не только квантовую частицу, например, электрон, но и скрытую "направляющую волну", которая управляет его движением. Таким образом, в этой теории электроны являются совершенно определенно частицами — при проведении двухщелевого эксперимента его траектория проходит только через одну щель, а не через обе. Кроме того, пролетаемая щель выбирается не случайно, а управляется (скрытой) направляющей волной, в результате чего и наблюдается волновая картина. Поскольку место, откуда вылетают частицы в двухщелевом эксперименте, неизвестно, начальное положение частицы является скрытым параметром.

Такая точка зрения не противоречит идее локальных событий, которая используется как в классическом атомизме, так и в теории относительности, поскольку теория Бома (и квантовая механика) все еще локально причинна (то есть перемещение информации все еще ограничено скоростью света), но позволяет существовать нелокальным корреляциям. Это указывает на более целостную точку зрения, взаимопроникающий и взаимодействующий мир. Действительно, сам Бом подчеркивал целостный аспект квантовой теории в последние годы своей жизни, когда он заинтересовался идеями Джидду Кришнамурти.

В интерпретации Бома (нелокальный) квантовый потенциал[англ.] представляет собой имплицитный (скрытый) порядок, который организует частицу и который сам может быть результатом еще одного имплицитного порядка: сверхпланового порядка, который образует поле.[23] В настоящее время теория Бома считается одной из многих интерпретаций квантовой механики, которые дают реалистическую, а не просто позитивистскую, интерпретацию квантово-механическим вычислениям. Некоторые считают, что это самая простая теория для объяснения квантовых явлений.[24] Тем не менее, она является теорией скрытых параметров.[25] Основным справочником по теории Бома сегодня является его книга (совместно с Бэзилом Хейли), опубликованная посмертно.[26]

Возможная слабость теории Бома заключается в том, что некоторые (в том числе Эйнштейн, Паули и Гейзенберг) считали, что она выглядит надуманной.[27] (На самом деле, Бом думал, что это его первоначальная формулировка теории.[28]) Она была специально разработана, чтобы давать предсказания, которые во всех деталях идентичны традиционной квантовой механике.[28] Первоначальная цель Бома состояла не в том, чтобы сделать серьезное встречное предложение, а просто в том, чтобы продемонстрировать, что теории со скрытыми параметрами действительно возможны[28] (таким образом, он сформулировал возражение на известное доказательство Джона фон Неймана, которое, как обычно полагают, демонстрирует, что невозможна никакая детерминированная теория, воспроизводящая статистические предсказания квантовой механики). Бом сказал, что считает его теорию неприемлемой как физическую теорию из-за существования направляющей волны не в трехмерном пространстве, а в абстрактном многомерном конфигурационном пространстве[28]. Он надеялся, что теория приведет к новому и приемлемому пониманию и экспериментам;[28] его целью было не излагать детерминистическую, механическую точку зрения, а скорее показать, что можно приписать свойства нижележащей реальности, в отличие от традиционного подхода к квантовой механике[29].

Последние разработки

[править | править код]

В августе 2011 года Роджер Колбек и Ренато Реннер опубликовали доказательство того, что любое расширение квантово-механической теории, будь то использование скрытых параметров или нет, не может обеспечить более точный прогноз результатов, исходя из предположения, что наблюдатели могут свободно выбирать настройки измерения.[30] Колбек и Реннер пишут: "В настоящей работе мы ... исключили возможность того, что любое расширение квантовой те��рии (необязательно в форме локальных скрытых параметров) может помочь предсказать результаты любого измерения любого квантового состояния. В этом смысле мы показываем следующее: в предположении, что параметры измерений можно свободно выбирать, квантовая теория действительно полна".

В январе 2013 года Джанкарло Жирарди и Раффаэле Романо описали модель, которая "при другом предположении о свободном выборе [...] нарушает [утверждение Колбека и Реннера] почти для всех состояний двухчастичной двухуровневой системы, возможным экспериментально проверяемым способом".[31]

См. также

[править | править код]

Примечания

[править | править код]
  1. ↑ Бете Г. Квантовая механика. — М.: Мир, 1965. — C. 32-34
  2. ↑ Холево, 1985, с. 20.
  3. ↑ Переписка Борна — Эйнштейна: переписка между Альбертом Эйнштейном и Максом и Хедвиг Борнами в 1916—1955 годах с комментариями Макса Борна. — Макмиллан, 1971. — С. 158., (Личное письмо Эйнштейна Максу Борну, 3 марта 1947 г.: «Я, конечно, признаю, что в статистическом подходе есть значительная доля обоснованности, которую вы первыми чётко осознали по мере необходимости, учитывая рамки существующего формализма. Я не могу серьёзно верить в это, потому что теория не может быть примирена с идеей, что физика должна отображать реальность во времени и пространстве, свободную от жутких действий на расстоянии … Я совершенно убежден, что кто-то в конце концов придумает теорию, чьи объекты, связанные законами, не являются вероятностями, а считаются фактами, которые до недавнего времени считались само собой разумеющимися».)
  4. ↑ Частная переписка с Максом Борном, 4 декабря 1926, Albert Einstein Archives Архивная копия от 13 декабря 2013 на Wayback Machine reel 8, item 180
  5. ↑ 1 2 A.; Einstein. Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete? (англ.) // Physical Review : journal. — 1935. — Vol. 47, no. 10. — P. 777—780. — doi:10.1103/PhysRev.47.777. — Bibcode: 1935PhRv...47..777E.
  6. ↑ «Спор о том, является ли квантовая механика полной теорией и вероятности имеют неэпистемологический характер (т. е. природа внутренне вероятностна), или же это статистическая аппроксимация детерминированной теории, и вероятности обусловлены нашим незнанием некоторых параметров (т. е. они эпистемологичны), относится к основанию самой теории». См: arXiv: quant-ph/0701071v1 12 Jan 2007
  7. ↑ Senechal M, Cronin J. Social influences on quantum mechanics?-I (англ.) // The Mathematical Intelligencer. — 2001. — Vol. 23, no. 4. — P. 15—17. — doi:10.1007/BF03024596. (недоступная ссылка)
  8. ↑ Отдельные диаграммы часто разбиты на несколько частей, что может происходить за пределами наблюдения; только диаграмма в целом описывает наблюдаемое событие.
  9. ↑ Для каждого подмножества точек в пределах диапазона значение для каждого аргумента из подмножества будет определяться точками в окрестности. Таким образом, в целом эволюция во времени может быть описана (для конкретного временного интервала) как функция, например, линейная или дуговая. См. Непрерывная функция
  10. ↑ The Born–Einstein letters: correspondence between Albert Einstein and Max and Hedwig Born from 1916–1955, with commentaries by Max Born (англ.). — Macmillan[англ.] (2004 ed.), 1971. — P. 91.
  11. ↑ This is a common paraphrasing. Bohr recollected his reply to Einstein at the 1927 Solvay Congress in his essay "Discussion with Einstein on Epistemological Problems in Atomic Physics", in Albert Einstein, Philosopher–Scientist, ed. Paul Arthur Shilpp, Harper, 1949, p. 211: "...in spite of all divergencies of approach and opinion, a most humorous spirit animated the discussions. On his side, Einstein mockingly asked us whether we could really believe that the providential authorities took recourse to dice-playing ("ob der liebe Gott würfelt"), to which I replied by pointing at the great caution, already called for by ancient thinkers, in ascribing attributes to Providence in everyday language." Werner Heisenberg, who also attended the congress, recalled the exchange in Encounters with Einstein, Princeton University Press, 1983, p. 117,: "But he [Einstein] still stood by his watchword, which he clothed in the words: 'God does not play at dice.' To which Bohr could only answer: 'But still, it cannot be for us to tell God, how he is to run the world.'"
  12. ↑ Albert Einstein Archives Архивная копия от 4 марта 2016 на Wayback Machine reel 2, item 100
  13. ↑ Einstein’s 1927 Unpublished Hidden-Variable Theory: Its Background,Context and Significance. ac.els-cdn.com. Дата обращения: 7 декабря 2018. (недоступная ссылка)
  14. ↑ Baggott, Jim. The Quantum Story: A History in 40 Moments (англ.). — New York: Oxford University Press, 2011. — P. 116—117.
  15. ↑ Max Born and Werner Heisenberg, "Quantum mechanics", proceedings of the Fifth Solvay Congress.
  16. ↑ A.; Einstein. Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete? (англ.) // Physical Review : journal. — 1935. — Vol. 47. — P. 777—780. — doi:10.1103/physrev.47.777.
  17. ↑ Einstein A. Physics and Reality (неопр.) // Journal of the Franklin Institute. — 1936. — Т. 221.
  18. ↑ Bohr N. Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality be Considered Complete? (англ.) // Physical Review : journal. — 1935. — Vol. 48, no. 8. — P. 700. — doi:10.1103/physrev.48.696. — Bibcode: 1935PhRv...48..696B.
  19. ↑ Bohr N.[англ.]. On the notions of causality and complementarity (англ.) // Dialectica[англ.] : journal. — 1948. — Vol. 2, no. 3—4. — P. 312—319 [317]. — doi:10.1111/j.1746-8361.1948.tb00703.x.
  20. ↑ Rosenfeld, L. (). 'Niels Bohr's contribution to epistemology', pp. 522–535 in Selected Papers of Léon Rosenfeld, Cohen, R.S., Stachel, J.J. (editors), D. Riedel, Dordrecht, ISBN 978-90-277-0652-2, p. 531: "Moreover, the complete definition of the phenomenon must essentially contain the indication of some permanent mark left upon a recording device which is part of the apparatus; only by thus envisaging the phenomenon as a closed event, terminated by a permanent record, can we do justice to the typical wholeness of the quantal processes."
  21. ↑ Kwiat P. G. et al. Ultrabright source of polarization-entangled photons (англ.) // Physical Review A : journal. — 1999. — Vol. 60, no. 2. — P. R773—R776. — doi:10.1103/physreva.60.r773. — Bibcode: 1999PhRvA..60..773K. — arXiv:quant-ph/9810003.
  22. ↑ G 't Hooft, The Free-Will Postulate in Quantum Mechanics ; Entangled quantum states in a local deterministic theory
  23. ↑ David Pratt: "David Bohm and the Implicate Order" Архивная копия от 6 августа 2011 на Wayback Machine. Appeared in Sunrise magazine, February/March 1993, Theosophical University Press
  24. ↑ Michael K.-H. Kiessling: "Misleading Signposts Along the de Broglie–Bohm Road to Quantum Mechanics", Foundations of Physics, volume 40, number 4, 2010, pp. 418–429 (abstract (недоступная ссылка))
  25. ↑ "While the testable predictions of Bohmian mechanics are isomorphic to standard Copenhagen quantum mechanics, its underlying hidden variables have to be, in principle, unobservable. If one could observe them, one would be able to take advantage of that and signal faster than light, which – according to the special theory of relativity – leads to physical temporal paradoxes." J. Kofler and A. Zeiliinger, "Quantum Information and Randomness", European Review (2010), Vol. 18, No. 4, 469–480.
  26. ↑ D. Bohm and B. J. Hiley, The Undivided Universe, Routledge, 1993, ISBN 0-415-06588-7.
  27. ↑ Wayne C. Myrvold. On some early objections to Bohm's theory (неопр.) // International Studies in the Philosophy of Science. — 2003. — Т. 17. — С. 8—24. — doi:10.1080/02698590305233. Архивировано 2 июля 2014 года.
  28. ↑ 1 2 3 4 5 David Bohm. Causality and Chance in Modern Physics (неопр.). — Routledge & Kegan Paul and D. Van Nostrand, 1957. — С. 110. — ISBN 0-8122-1002-6.
  29. ↑ B. J. Hiley: Some remarks on the evolution of Bohm's proposals for an alternative to quantum mechanics Архивная копия от 4 ноября 2019 на Wayback Machine, 30 January 2010
  30. ↑ Roger Colbeck. No extension of quantum theory can have improved predictive power (англ.) // Nature Communications : journal. — Nature Publishing Group, 2011. — Vol. 2, no. 8. — P. 411. — doi:10.1038/ncomms1416. — Bibcode: 2011NatCo...2E.411C. — arXiv:1005.5173.
  31. ↑ Giancarlo Ghirardi. Onthological models predictively inequivalent to quantum theory (англ.) // Physical Review Letters : journal. — 2013. — Vol. 110, no. 17. — doi:10.1103/PhysRevLett.110.170404. — Bibcode: 2013PhRvL.110q0404G. — arXiv:1301.2695. — PMID 23679689.

Литература

[править | править код]
Источник — https://ru.wikipedia.org/w/index.php?title=Теория_скрытых_параметров&oldid=139594040