Брізер

Брізер за своєю фізичною природою є солітоном. Існують два типи брізерів: стоячі та рухомі^[2]. Стоячі брізери відповідають локалізованим розв'язкам, чиї амплітуди змінюються в часі (інколи їх називають ще осциляторами). Брізери існують лише в інтегровних неперервних (континуальних) системах.

Необхідна умова існування брізерів у ґратці полягає у тому, що основна частота брізера та всі її кратні частоти повинні знаходитися поза межами спектру фононів даної ґратки.

Рівняння синус-Ґордона є нелінійним дисперсним рівнянням з частинними похідними

${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}u}{\partial t^{2}}}-{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}+\sin u=0,}$ 

де поле u є функцією просторових координат x та часу t.

Точний розв'язок знайдено, використовуючи метод оберненої задачі розсіяння^[1]:

${\displaystyle u(x,t)=4\arctan \left({\frac {{\sqrt {1-\omega ^{2}}}\;\cos(\omega t)}{\omega \;\cosh({\sqrt {1-\omega ^{2}}}\;x)}}\right),}$ 

який, для ω < 1, є періодичним в часі t та експоненційно затухає коли віддалятися від x = 0.

Фокусуюче нелінійне рівняння Шредінгера — дисперсійне рівняння з частинними похідними:

${\displaystyle i\,{\frac {\partial u}{\partial t}}+{\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}+|u|^{2}u=0,}$ 

де комплексне поле u являє собою функцію просторових координат x та часу t. Тут та вподальшому i позначає уявну одиницю.

Одним з можливих брізерних розв'язків є розв'язок^[3]:

${\displaystyle u=\left({\frac {2\,b^{2}\cosh(\theta )+2\,i\,b\,{\sqrt {2-b^{2}}}\;\sinh(\theta )}{2\,\cosh(\theta )-{\sqrt {2}}\,{\sqrt {2-b^{2}}}\cos(a\,b\,x)}}-1\right)ae^{ia^{2}t},}$ 

${\displaystyle \theta =a^{2}\,b\,{\sqrt {2-b^{2}}}\;t,}$ 

якому властиві періодичність в просторі в напрямку x та прямування до рівномірного значення a при русі з t = 0. Такі брізери існують тільки при значеннях параметра модуляції b, менших за ${\displaystyle {\sqrt {2}}}$ . Слід відмітити, що граничним випадком брізерного розв'язку є солітон Переґріна^[4].

• Поверхня брізера
• Солітон
• Рівняння синус-Ґордона